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2022-05-26 货号:A80161154
工作波长 1600-1700nm； 中心波长：1650nm； 反射率：＞99.99% 尺寸：直径 50.8mm；厚度9.5mm 曲率半径：1m
2022-10-18 货号:A80152136
平面镜 工作波段：1450-1650nm； 反射率：1550nm＞99.99%； 尺寸：直径：25mm；厚度：6.35mm； 入射角度： 0°；
2022-07-19 货号:A80160426
工作波长：1530-1600nm 中心波长：1572nm 反射率：＞99.99% 尺寸：12.7X6.35mm； 入射角度：0deg； 曲率半径：1m
2024-02-29 货号:A80152180
直径：12.7mm；厚度：6.35mm； Fused silica plane； S2(plane)：HR(0°；1520-1670nm)>99.99% (Low Loss) T(0° 1600nm)~0.001%； S1 (plane)： AR(0° 1520-1670nm)<0.2%
2023-05-11 货号:A80161213
平面镜； 工作波段：1600-1700nm； 反射率：1600-1700nm>99.99%； 尺寸：直径 25mm；厚度 6.35 mm； 入射角度：0°；
2021-11-29 货号:A80160152
入射角度：45deg；反射率：＞99.995% ；工作波段：1500-1600nm； 尺寸：12.7X6.35mm ；曲率半径：1m
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损耗极低的激光光学器件，对于要求极低损耗的镀膜光学器件应用, 筱晓光子可提供R > 99.995 %、总损失小于10 ppm的反射镜。此类超级反射镜片可用于环形激光器陀螺仪组件或光腔衰荡应用。 对超抛光基材加工低吸收、低散射镀膜时，我们会采用改进型IBS镀膜机。而为了保证清洁度，此类机器会存放在专用的超清洁室内，并且与生产相关的基材预处理和后期处理流程全部在此清洁室内完成。 此外，超清洁室内还配置有多种测量设备，如检测流程所使用的白光表面光度仪和高分辨率显微镜。利用... 产品特点：低损耗可定制不同尺寸入射角：0deg/45deg可选 应用领域：TDLAS光腔衰荡基材以及镀膜参数：材质红外级熔融石英 Infrasil形状圆形直径(Ø)12.7，25.4 mm ,50....
损耗极低的激光光学器件，对于要求极低损耗的镀膜光学器件应用, 筱晓光子可提供R > 99.995 %、总损失小于10 ppm的反射镜。此类超级反射镜片可用于环形激光器陀螺仪组件或光腔衰荡应用。对超抛光基材加工低吸收、低散射镀膜时，我们会采用改进型IBS镀膜机。而为了保证清洁度，此类机器会存放在专用的超清洁室内，并且与生产相关的基材预处理和后期处理流程全部在此清洁室内完成。 此外，超清洁室内还配置有多种测量设备，如检测流程所使用的白光表面光度仪和高分辨率显微镜。利用定制...
损耗极低的激光光学器件，对于要求极低损耗的镀膜光学器件应用, 筱晓光子可提供R > 99.995 %、总损失小于10 ppm的反射镜。此类超级反射镜片可用于环形激光器陀螺仪组件或光腔衰荡应用。对超抛光基材加工低吸收、低散射镀膜时，我们会采用改进型IBS镀膜机。而为了保证清洁度，此类机器会存放在专用的超清洁室内，并且与生产相关的基材预处理和后期处理流程全部在此清洁室内完成。 此外，超清洁室内还配置有多种测量设备，如检测流程所使用的白光表面光度仪和高分辨率显微镜。利用定制...
环形激光陀螺仪组件或某些科学应用中的所谓超级镜需要具有极低损耗（即吸收和散射）的镀膜光学元件。这些反射镜还具有 R > 99.998% 和总损耗 < 10 ppm 的Max. 反射率.筱晓使用德国改进的 IBS 机器，能够在超抛光基材上生产涂层。机器和环境的清洁度在专用的超净室中保持，并在此进行广泛的基材预处理和后处理。用于检查程序的测量设备，例如白光轮廓仪和高分辨率显微镜（高达 x 1000）已经到位。定制的腔衰荡设置允许以最多四位小数的精度确定反射并参考损耗。 型号列表波长基片材料直径(英寸)曲率反射率入射角光楔PN #2327Infrasil 3020.5"1m ROC> 99.99 %0NoneCRD-126-49-23272004Infrasil 3021.0"1m ROC> 99.99 %0NoneCR...
我们为低损耗超级反射镜开发定制涂层，用于从1µm到11µm的光腔衰荡应用。如果您想按照特殊规格定制反射镜的涂层，请直接与我们联系。 产品特点：高精度，低损耗测量(百万分之一范围)应用领域：CRD系统原理图点击查看大图 技术参数波长基片材料数量直径(英寸)曲率透射率入射角光楔型号 #2640Znse11.0"1m...
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腔衰荡技术最早的提出，其目的是测量高反镜的反射率。比如现在市面上的高反镜，反射率基本在99.99%左右，普通的反射率测量方法已经无法精确测量器件的参数。因此，我们就将一对高反镜平行放置，组成一个F-P谐振腔。谐振腔可以看作是一个光学滤波器，其性能如下图所示，横坐标表示输入谐振腔的光波长，纵坐标表示光的通过功率与输入光功率的比值。光从这一对高反镜组成的谐振腔一端输入，一部分通过谐振腔从另一端输出，剩余的光都在输入端反射了（还有一部分光会动态地储存在谐振腔内，这...
在上一期，我们成功测量了10ppm的CH4气体在1653.7nm的吸收峰，但是用空腔衰荡时间5.864us，计算得到1550nm的高反镜在1653.7nm只有99.97%的反射率，不足以体现这个系统的性能。所以，我们更换了一个1520nm的C2H2吸收峰去探测。下图为探测C2H2衰荡信号时的实拍图。系统结构和上期测CH4气体相同，只是更换了1550nm的AOM，同时尝试用自制的激光器驱动替代Thorlabs的ITC4005驱动。首先，我们在HITRAN数据库中比对C2H2和H2O的吸收峰，寻找一个几乎不受水峰干扰乙炔吸收峰。尽管水峰在这个波...
利用上一期搭建的腔衰荡系统，我们成功测量了10ppm的CH4气体在1653.7nm的吸收峰，同时通过空腔衰荡时间计算出的腔镜反射率和腔镜指标符合，进一步验证了该腔衰荡系统的可用性和可靠性。下图为筱晓光子的CRDS测量结构：1653 nm的DFB激光二极管由Thorlabs的ITC4005驱动，二极管工作温度控制在40℃，电流37~45mA。将输出的激光接在AOM上，用于在衰荡触发的时候关闭激光输入，以免影响衰荡结果。使用可调准直器（CFC8A-C）将经过AOM的激...
光腔衰荡光谱技术原理光腔衰荡光谱技术（CRDS）是上个世纪年代发明的一种气体吸收光谱检测技术，通过一对反射率超过99.99%的高反镜组成一个光谐振腔，大大地提升了光在腔内的反射次数，也就提高了待测气体的吸收光程，根据光在腔内的衰荡时间来检测腔内的待测气体浓度，很容易就能达到1ppm以内的精确度。并且，激光在腔内的衰荡时间仅与腔镜反射率和气体吸收系数相关，与激光的功率稳定性无关，这也是CRDS相较其他气体检测技术的优点。CRDS的基本原理如下图所示...
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